一般应用升降法进行冲击下SF6气体放电击穿特性实验时,要求击穿电压的分散性小于3%,以保证测得数据的可靠性。但是在实验过程中发现,SF6气体相对于其他气体而言,击穿电压的分散性普遍偏大,一些情况下甚至超过了5%,而国内外针对SF6气体放电击穿电压的分散性仍缺乏系统的研究。为此,在正、负标准雷电冲击（LI）作用下,实验研究了SF6气体放电击穿电压的分散性随电极尺寸、气压和间隙距离的变化规律。结果表明:当间隙距离d=33 mm,电极曲率半径r=40、15、8 mm时击穿电压的分散性随气压增长而均呈现减小趋势;正LI下击穿电压的分散性随电场不均匀系数的增大而呈现先下降后上升的"U"曲线趋势,负LI下击穿电压的分散性随电场不均匀系数的增大而呈现先上升后下降的倒"U"曲线趋势;当电极曲率半径r=8 mm,间隙距离d=7、15、33 mm时击穿电压的分散性随着气压的电荷的屏蔽作用会阻碍流注进一步发展[13-14]，并且流柱产生和运动的随机性会导致击穿电压的分散性进一步增大。以往研究都是从放电过程来定性解释击穿电压的分散性大小及产生原因，但是不同电尝气压下击穿电压分散性的定量分析还很少，数据之间缺乏系统的比较。 本文由公司网站滚圆机网站采集转载中国知网资源整理!www.gunyuanji.name分散性的实验研究-电动折弯机数控滚圆机滚弧机折弯机张家港数控滚圆机滚弧机折弯机因此本文采用了一系列结构相同、电场不均匀系数不同的黄铜棒板电极来进行实验，研究了正、负标准雷电冲击（LI）下SF6气体放电击穿电压的分散性随着电极尺寸、气压和间隙距离的变化规律。1实验装置及研究方法1.1实验装置实验中采用的实验装置如图1所示。实验装置主体为有机玻璃圆筒，上下端法兰结构用尼龙螺杆压紧固定。上下盖均有一黄铜制成的旋转调距装置，上部调距装置底端接球或棒电极，顶端接由脉冲发生装置产生的标准LI波，LI波的输出电压U随时间t变化的波形如图2所示。下部调距装置顶端接直径D为300mm的Rogowski平板电极，底端接地。为了更好地为工程实际和研究提供实验依据，采用球板电极来模拟无缺陷时气体绝缘开关设备（GIS）中的稍不均匀电场结构；采用棒板电极来模拟有缺陷时GIS中的极不均匀电场结构。球板电极和棒板电极的结构示意图如图3所示。利用电场不均匀系数计算式[15]可得不同曲率半径r的球、棒电极和间隙距离d所对应的电场不均匀系数f，如表1所示。腔体内SF6气压p选取0.1~0.4MPa。1.2实验研究方法为了尽可能减小因多次放电而产生SF6分解产物的影响，每次实验前先抽真空，然后充样气到气1—有机玻璃圆筒；2—上端法兰；3—密封旋转调距装置；4—旋转盘；5—尼龙螺杆；6—可拆卸棒电极；7—板电极；8—气压表图1有机玻璃容器结构示意图Fi增长而均呈现下降趋势。由此可得结论:正、负LI下SF6气体放电击穿电压的分散性随着间隙距离的增加而均呈现线性增大的趋势。 分散性的实验研究-电动折弯机数控滚圆机滚弧机折弯机张家港数控滚圆机滚弧机折弯机 本文由公司网站滚圆机网站采集转载中国知网资源整理!www.gunyuanji.name