为深入理解低气压板–板与多针–板电极结构甲烷气体DBD放电特性的差异,主要设计并测量了两种电极结构的放电特性,研究了放电电气参量随气体压强变化规律,测量了两种电极结构的放电区发射光谱,诊断了两种电极结构CH双原子分子的转动温度,利用转动温度近似气体温度,得到了气体温度随气压变化的规律,并对所得到的结果进行了分析和讨论。结果表明:在等气隙条件下,两种电极结构随着气压的升高放电逐渐过渡到不稳定状态,放电半径逐渐缩小,有明显的同心圆形貌;多针-板阵列结构电极相对于板–板电极结构,在电压正半周期时放电电流较大,在电压负半周时放电电流十分微弱。当气压较高时多针–板阵列结构起始放电的极间电压较低;光谱计算表明在其他条件相同条件下,多针-板阵列结构的气体温度较低。 数码相机。为了研究低气压环境纯净(体积分数99.999%)甲烷(CH4)气体板–板和多针–板电极结构介质阻挡放电特性对比，首先用真空机将真空腔体内部气体抽出，使其接近真空状态后关闭抽气阀门，然后甲烷气体通过二级减压阀，经过气体流量计控制甲烷流速，通过流量计可精确控制真空腔体内甲烷的气压。 本文由公司网站滚圆机网站采集转载中国知网资源整理!www.gunyuanji.name通过光学微距位移平台可高精度控制电极之间距离，阻挡放电的对比-电动液压滚圆机滚弧机折弯机张家港数控滚圆机滚弧机利用直径50μm光纤聚焦电极侧面中心位置进行光谱测量。2实验结果与分析实验中数码相机曝光时间为1s；光谱成像的单次曝光时间是0.5s、增益为4095、累计次数25，图1DBD实验系统装置布局Fig高电压技术2017,43(6)门宽时间为0.5s。始终保持放电气体间隙距离保持2mm不变，真空腔内温度24.1℃、相对湿度(16±2)%，改变气压对其放电等离子体特性进行对比。2.1板板电极结构DBD的放电特性实验表明未添加催化剂的情况下，甲烷气体放电比较困难[5]，且温度较高，本实验中气隙距离1.0mm情况，气压在30kPa以下能够比较容易电离，气压较高时放电呈现斑图模式。斑图是一种广泛存在于自然界的一种非线性自组织现象[6-8]，图2所示是本实验中低气压纯净甲烷板板电极结构DBD斑图形貌；随着气体压强从5kPa升高到30kPa，电极间电压峰–峰值3.2kV，放电形貌从较为弥散的均匀放电状态过渡到斑图模式，最终呈现不规则放电形貌，放电半径随气压升高而减小，且电极边缘放电较圆心位置较强[9]，如改变图像曝光时间，这种同心环形结构的形貌特征愈加突出。如图3所示为利用电流触发测量，在气压5kPa条件下的起始时放电电压电流波形，此时放电电压峰峰值为1.6kV，利用文献[9-10]的方法可计算放电气隙电压Ugap，放电总电流为I。正半周期放电电流呈现比较明显的周期性，放电电流负半周的脉冲较为分散；这说明同样气隙条件下，甲烷气体DBD没有氦气等稀有气体放电均匀，仍然为丝状放电[11]。利用李萨茹(Lissajous)曲线计算放电功率(这种方法未区分电介质的热损耗，严格意义上不是真正的气体放电功率，但仍可反映放电的相对剧烈程度)，随着气体压强的升高，放电功率逐渐下降，当甲烷气体压强达到100kPa时无放电产生。由于起始放电电压受到介质表面电荷的影响，在一定时间内，随着放电时间增加，电介质表面电荷增加，放电起始电压有所下降，本实验过程两次起始放电时间间隔10min，从而最大限度保证上一次放电过程对下一次阻挡放电的对比-电动液压滚圆机滚弧机折弯机张家港数控滚圆机滚弧机 本文由公司网站滚圆机网站采集转载中国知网资源整理!www.gunyuanji.name